算式。

    “u““=-(1/v)(1sa)u。”

    这是一个很简单的公式，是以函数为系数的谐波方程，是从陈至达的变形张量s+r分解理论对于零压力梯度的壁面流动，得到速度剖面u(y)理论方程中形变而来的。

    由这个方程可得，随着壁面距离的增大，湍流的尺度是从超高波数的微小尺度演化为趋于零波数的超大尺度。

    在一般情况下，它几乎可以代替欧拉方程适用于所有的湍流，得到普遍有效的方程组。

    此外，对于这个方程，已经证实的是，普朗特的对数律速度就是方程的理论解。

    因此，可以认为：对于理想的壁面流动，理论解与实验解是吻合的。

    简单的来说，就是在理想情况下，通过数学公式计算出来的湍流运行状态与实际运行是一模一样的。

    能做到这个，就完全可以用来建立数学模型，实现对湍流的预判和控制。

    但是，它有一个致命的问题！

    那就是湍流区域sa从不能近似为1演化到接近于的区域的，且普遍有效的解析解是难于得到的。

    这对于形状怪异的可控核聚变反应堆腔室来说，是最为致命的点。

    徐川想找到一个可以补足或者代替的方法，但至今未能做到。

    更关键的是，数学上，严格的加速度公式是用李导数来证明的。

    因此，用s+r导出的微元体加速度与李导数虽然在本质上一致，但是在力学(物理)解释上区别很大。

    而目前科学界普遍接受的是基于李导数的欧拉方程，或是ns方程。

    因此，对于这里给出的壁面流方程以及湍流的普遍方程，在理论界几乎没有支持性文献。

    也就是说，徐川想要查阅借鉴一下以前的文献论文都做不到。

    这是一个几乎全面空白的领域。

    书房中，将手中的稿纸揉成一团抛到一边的垃圾桶中后，徐川盯着崭新的a4纸长舒了一口气。

    自从推导进入瓶颈后，他被困在这个问题上差不多已经十来天了，但一无所获。

    当然，也不能完全这样说，至少这十来天他排除掉了多种不能用的方法。

    摇了摇头，刚准备继续下笔，但想了想后，他又将手中的笔丢到了一边。

    抬头仰望着天花板看了一会，徐川推开了椅子站了起来。

    或许，他需要一点小小的帮助。

    他想到了上辈子解决杨-米尔斯规范场存在性和质量间隔假设难题的经历。

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